揭秘万有引力的本质之谜【2021版】(12)

这个原因是我们不能把nR看成是o点周围运动空间总的运动量，nR表示n条矢量位移R的相互叠加。
由于o点周围的R的方向不一样，是以o点为中心，向四周均匀的发散式分布，n条R相互叠加的结果必然是零。
只有当n= 1或者很小的时候，n条R的方向一致或者接近一致，nR的叠加才具有物理意义。
为了进一步说明问题，我们把场论的高斯散度方程：
∯（A·dS ）= ∫∫∫（▽·A）dv
用到以上的引力场方程A = - n R/ 4πr³中。
上式中∯是高斯球面积分，A是矢量引力场，dS是矢量面元，是高斯球面s = 4πr²上的一小块，∫∫∫是球体积分，▽是微分算符，dv= dxdydz, 是o点周围空间中一小块体积。
▽·A表示引力场A的散度。
式∯（A·dS ）= ∫∫∫（▽·A）dv左边是面积分，右边是面积分包围的体积分，积分区域都是0到4π。
上式的物理意义是：方程左边穿过高斯球面s的几何点位移的总条数n，和方程右边高斯球面内接球体积∫∫∫dv所包含几何点位移的总条数n是相等的。

在o点静止的时候，我们用高斯球面s和几何点的运动量nR来考察引力场A的话，我们把以上的引力场方程：
A = -n[R/r]/ 4πr²
【标量形式a = n / - 4πr²】
带到高斯散度方程∯（A·dS ）= ∫∫∫（▽·A）dv中的左边。
注意ds是矢量面元dS的的标量形式。
把引力场方程A = - n R/4πr³带到高斯散度方程右边，我们来看一看，高斯散度方程是否仍然成立？
我们第一步是把高斯散度方程
∯（A·dS ）= ∫∫∫ （▽·A）dv
的左边改成标量形式 ∯a ds
我们把引力场标量方程a = n/- 4πr²带入以上方程的左边，再把引力场方程A = - n R/4πr³带到以上高斯散度方程的右边，我们在假定r是常数，R只是方向变化的情况下，这样有：
∯（n/-4πr²）ds = 
∫∫∫ [▽·（- n R/4πr³）]dv
- ∯（n/4πr²）ds =